摘要 本文主要闡述鋼毛的磁場(chǎng)分布特性。運(yùn)用有限差分法并借助電子 算機(jī)，分別求解了單絲及多絲矩形鋼毛周圍磁場(chǎng)的拉普拉斯方程。根據(jù)求 的結(jié)果繪制的場(chǎng)圖顯示了單絲鋼毛周圍及多絲鋼毛之間的磁場(chǎng)分布特性。 過對(duì)理論數(shù)據(jù)的分析，揭示了鋼毛介質(zhì)的形狀效應(yīng)和幾何尺寸效應(yīng)。 后要說明的是，消磁作用并不是鐵磁性物質(zhì)所，一般 質(zhì)也有；但順磁質(zhì)的結(jié)構(gòu)單元并不是磁疇而是原子。原子磁 磁疇磁矩小很多，即磁度很小，因而處于兩邊的原子的 極互相排斥力很弱，消磁作用可以忽略。 由表1和圖5可見，螺線管中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)與電流密度成正比。當(dāng) 匝數(shù)和導(dǎo)線規(guī)格確定以后，磁勢(shì)與電流密度有關(guān)。因此，根 （1），圖5所示直線也可看作磁勢(shì)與中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)的關(guān)系曲線， 的斜率即為漏磁系數(shù)σ。由此我們可以得出結(jié)論，當(dāng)導(dǎo)線規(guī) 和線圈幾何尺寸一定且鐵鎧未達(dá)飽和時(shí)，漏磁系數(shù) σ 為一常 它與電流密度或磁勢(shì)無關(guān)。 當(dāng)N=2708匝、δ =18cm、I=7A時(shí)，H=95.5kA/m，按 ）式可算出螺線管磁系的漏磁系數(shù)σ=1.108。 上式為以各節(jié)點(diǎn)矢量磁位為未知數(shù)的多元線性方程組，解此 程組便可求得各節(jié)點(diǎn)矢量磁位 A的數(shù)值解。再根據(jù)場(chǎng)強(qiáng) B與 位A之間的關(guān)系，便可求得所論場(chǎng)域內(nèi)各點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)B值。 3 漏磁系數(shù)σ計(jì)算的預(yù)估反算法 及磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算 由式（1）可推得漏磁系數(shù)σ σ= 0.4πIN Hδ （23） 可見對(duì)一設(shè)定的磁系，可采用所述有限元法求得其場(chǎng)強(qiáng)H， 后按式（23）便可算出漏磁系數(shù) σ。因此在設(shè)計(jì)螺線管磁系時(shí)， 們可按以下步驟來進(jìn)行漏磁系數(shù)計(jì)算和螺線管磁勢(shì)的計(jì)算。計(jì) 算時(shí)，通常工作氣隙高度 δ、工作空間的大小及氣隙所要求的場(chǎng) 強(qiáng)H0是預(yù)先給定的。 23

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