本文詳細(xì)地介紹了有限元法及預(yù)估反算法計(jì)算鎧裝螺線管內(nèi) 點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，進(jìn)而確定漏磁系數(shù) σ。實(shí)測(cè)結(jié)果表明，理論計(jì)算值與 測(cè)值吻合。 在鎧裝螺線管磁系設(shè)計(jì)研究時(shí)，以往對(duì)漏磁系數(shù) σ 的確定， 計(jì)者常憑借經(jīng)驗(yàn)來選擇。然而，σ 是磁系設(shè)計(jì)中很關(guān)鍵的一個(gè) 數(shù)，σ過小，磁系達(dá)不到所要求的場(chǎng)強(qiáng)；σ過大，則會(huì)導(dǎo)致制造 本和生產(chǎn)時(shí)能耗的急劇增大。由此可見，采用更為合理可靠的 法來確定漏磁系數(shù)σ，將設(shè)計(jì)者從僅僅依賴于經(jīng)驗(yàn)的困境中解 出來，是磁系設(shè)計(jì)研究的重要課題。 研究表明，可采用有限元法及預(yù)估反算法，精-確地計(jì)算螺線 內(nèi)腔中點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)及其他各點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)，并由此可確定該磁系的漏磁系 σ，進(jìn)而進(jìn)行磁勢(shì)的設(shè)計(jì)計(jì)算。 開放磁系磁場(chǎng)具有一般磁場(chǎng)的兩個(gè)重要性質(zhì)。開放磁系磁極（1）通過一個(gè)不包含電流封閉曲面的總磁通量為零，因?yàn)閳D1中一根磁力線是閉合線，所以進(jìn)入和穿出場(chǎng)空間某一封閉曲線的磁線條數(shù)應(yīng)相等；同時(shí)封閉曲本身由于沒有包含電流，也是沒有發(fā)散磁力線的源，所磁場(chǎng)的散度（介質(zhì)的導(dǎo)磁系數(shù)為1）為零，由于磁場(chǎng)強(qiáng)度H是向量，可以將它分解為沿坐標(biāo)軸的分H=Hx+Hy+Hz。對(duì)于圖1的磁極Hz=0。此時(shí)磁場(chǎng)的散度為divH=Hx（2）磁場(chǎng)強(qiáng)度 H沿任何閉合線的線積分等于通過該閉合線內(nèi)各∮上式中 δ 稱為磁場(chǎng)強(qiáng)度的旋度（用 rotH表示），它表示環(huán)流量對(duì)面積的變化程度。當(dāng)閉合線不包含電流時(shí)，δ =0，所以旋度為零，即 rotH=0 根據(jù) DLVO理論，顆粒系統(tǒng)總勢(shì)能取決于雙電層勢(shì)能VR 和 德華相互作用勢(shì)能VA： VT=VR+VA （9 對(duì)于磁性顆粒之間的相互作用，Svoboda將 DLVO理論擴(kuò)展 立了磁絮凝理論模型，其總勢(shì)能為 VT=VR+VA+Vm （10 中：Vm 為顆粒之間的磁吸引能。 基于此，通過調(diào)節(jié)系統(tǒng)顆粒之間的相互作用可以使體系達(dá)到 宜分選的分散狀態(tài)。 強(qiáng)化分散的另一途徑是化學(xué)分散，即利用分散劑，分散劑的 散作用機(jī)理可以歸納為以下幾點(diǎn)：

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